Korperschall: Physikalische Grundlagen und technische by Lothar Cremer, Michael Möser, Wolfgang Kropp, Manfred Heckl

By Lothar Cremer, Michael Möser, Wolfgang Kropp, Manfred Heckl

Mit der dritten Auflage hat das Buch eine Erneuerung und Modernisierung der 1995 vollendeten zweiten Auflage erfahren. Es beschreibt die Entstehung, Ausbreitung, Abstrahlung und Messung von Körperschall. Diese Themen sind bei sehr vielen Fragen der Geräuschbekämpfung von großer Bedeutung, u. a. im Zusammenhang mit der Lärmminderung in Gebäuden und bei Maschinen, aber auch bei der Messung mechanischer Materialdaten sowie bei der Maschinenüberwachung. Es warfare die erklärte Absicht der neuen Autoren, Geist und Idee des ursprünglichen Werkes und seiner eigentlichen Väter, Lothar Cremer und Manfred Heckl, zu bewahren, und dabei erforderliche Änderungen und Anpassungen an den aktuellen Wissensstand vorzunehmen. Die Betrachtungen zur Messtechnik werden jetzt in einem eigenen Abschnitt vorgestellt. Das erste Kapitel ist einer allgemeinen Einführung in den Körperschall gewidmet; hier sind auch die physikalischen Prinzipien dargestellt, die in den folgenden Kapiteln bei zahlreichen Gelegenheiten zur Modellierung benutzt werden.

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Unternehmensführung und Kapitalmarkt: Festschrift für Herbert Hax

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Die T-Aktie als Marke: Staatliche und private Einflussnahme zur Kurspflege einer „Volksaktie“

Die Einführung der T-Aktie an der Deutschen Wertpapierbörse Ende der 1990er Jahre löste einen ungeahnten Börsenboom aus. Von der Bundesregierung und den zuständigen Privatisierungskommissionen als "Volksaktie" konzipiert und von einem Geflecht von Emissionsbanken vertrieben wurde die Aktie als angeblich geeignete Investitionsform zur Altersvorsorge mit guten Renditen an Millionen von Kleinsparern herangetragen.

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45) 22 1 Definitionen und Grundlagen Bei harmonischen Vorg¨ angen besteht also die Leistung aus einem Anteil, der die doppelte Frequenz hat und einem Gleichanteil. Bildet man den meist allein interessierenden zeitlichen Mittelwert, dann ergibt sich P = 1 1 1 |F ||v| cos(ϕ − ψ) = |F ||v|Re ej(ϕ−ψ) = Re |F |ejϕ |v|e−jψ 2 2 2 oder 1 Re {F v ∗ } . 42) an, so erhalten wir P = r 2 1 1 rRe ξ˙ξ˙∗ = |ξ˙ | = Re f v ∗ . 47) In diesen Ausdr¨ ucken bedeutet ∗, dass der konjugiert komplexe Wert zu nehmen ist.

F v = − v ejψ wird daraus (|F | bedeutet der schreiben. 45) 22 1 Definitionen und Grundlagen Bei harmonischen Vorg¨ angen besteht also die Leistung aus einem Anteil, der die doppelte Frequenz hat und einem Gleichanteil. Bildet man den meist allein interessierenden zeitlichen Mittelwert, dann ergibt sich P = 1 1 1 |F ||v| cos(ϕ − ψ) = |F ||v|Re ej(ϕ−ψ) = Re |F |ejϕ |v|e−jψ 2 2 2 oder 1 Re {F v ∗ } . 42) an, so erhalten wir P = r 2 1 1 rRe ξ˙ξ˙∗ = |ξ˙ | = Re f v ∗ . 47) In diesen Ausdr¨ ucken bedeutet ∗, dass der konjugiert komplexe Wert zu nehmen ist.

Sie ist nach dem Satz von Pythagoras gegeben durch 2 2 lB = [(xν + ξν ) − (xμ + ξμ )] + [(yν + ην ) − (yμ + ημ )] 1 2 . 31) Die Federl¨ ange in Ruhelage ist 2 2 lR = (xν − xμ ) + (yν − yμ ) 1 2 . 9. Koordinaten einer Feder in Ruhe (L¨ ange lR ) und nach einer Bewegung (L¨ ange lB ) Durch Einsetzen ergibt sich nach kleineren Umformungen Epot = s 2 l 2 R 1+2 xν − xμ (ξν − ξμ ) 2 lR (ξν − ξμ )2 (ην − ημ )2 y ν − yμ (η − η + + +2 ν μ 2 2 2 lR lR lR 1 2 2 −1 . ur y und η gilt, Da |xν − xμ | lR und |ξν − ξμ | << lR und entsprechendes f¨ 2 im Nenner viel kleiner als eins.

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